Akademik

оптическое - оптич. деталь (выполненная из стекла, металла, ситалла или пластмассы), одна из поверхностей к-рой обладает правильной формой, покрыта отражающим слоем и имеет шероховатость, не большую сотых долей длины волны света. В зависимости от типа покрытия различают 3. металлизированные, в к-рых отражающее покрытие выполнено из алюминия, серебра, золота и др. металлов, и 3. диэлектрические с отражающим покрытием, образованным чередованием тонких слоев диэлектриков, напр., сернистого цинка, трёхсернистого цинка и т. п. Действие последних основано на явлении интерференции света, возникающей в тонких слоях (см. Оптика тонких слоев). Вследствие этого диэлектрич. 3. обладают ярко выраженной селективностью - способностью отражать свет узкого спектрального диапазона, а также поляризацией. Качество 3. тем выше, чем ближе форма его поверхности к математически правильной (сферич., цилиндрич., параболоидальной и т. д.). Широко применяют также плоские 3,, к-рые служат для изменения направления световых лучей в соответствии с законом отражения от плоской поверхности. Положение изображения, даваемого 3., может быть получено из общих законов геометрической оптики. Если отражающая поверхность обладает осью симметрии, то положение предмета и его изображения связаны с радиусом кривизны r у вершины О (рис. 1) соотношением: 1/s'+1/s= 2/r, где s - расстояние от вершины О 3. до предмета A, s' - расстояние до изображения А'. Эта ф-ла строго выполняется в параксиальной области, т. е. при бесконечно малых углах лучей, образуемых с осью 3. Бесконечно малый отрезок прямой длиной l, перпендикулярной оси, изображается отрезком прямой l', также перпендикулярным оси, причём l' = ls'/s. Если предмет находится на бесконечности, то s' равно фокусному расстоянию 3.: s'=f' = r/2. Фокальная плоскость находится на расстоянии r/2 от вершины 3. Зеркала обладают всеми аберрациями, свойственными обычным оптич. системам (см. Аберрации оптических систем), за исключением хроматических. Последнее обстоятельство делает особенно ценным применение 3. в астр. телескопах, в монохроматорах (особенно ИК) и др. приборах. Приведём выражение для аберрации в изображении бесконечно удалённого точечного источника, полученного с помощью одиночного 3. Если меридиональный луч образует с осью 3. угол w (рис. 2), то расстояние FA' между осью и точкой А' пересечения лучом

фокальной плоскости FA'=f'tg w+z, где z - поперечная аберрация, определяемая ур-нием:

где х - расстояние от вершины 3. до входного зрачка, w'=h/f', е - эксцентриситет меридионального сечения поверхности 3. Все величины на рис. 2 положительны. Первый член в ур-нии (*), пропорциональный w'³, описывает сферическую аберрацию, второй - кому, третий определяет астигматизм и кривизну поля изображений, четвёртый - дисторсию. Для 3., применяемых в телескопах, центр входного зрачка совпадает с вершиной О3. ( х=0), тогда ф-ла (*) принимает вид
8(z/f' )= -w'³(1-е ²)+6w' w -8w'w².
Для сферич. 3. ( е=0)
z/f' = - 1/8 w'³ +3/4w'²w-w'w²
Для параболич. 3. ( е=1)
z/f' = 3/4w'²w-w'w²,
т. е. сферич. аберрация отсутствует. Из ф-лы (*) также вытекает известное свойство сферич. 3., центр входного зрачка к-рого совпадает с центром кривизны 3., а именно, у него отсутствуют все аберрации, кроме сферической и кривизны поля изображения. Действительно, при х=r и е=0 ф-ла (*) принимает вид
8z/f' = - w'³ +4w'w².
Этим свойством пользуются в зеркально-линзовом телескопе, состоящем из сферич. 3. и коррекционной пластинки, помещённой во входном зрачке для исправления сферич. аберрации 3. Эллипсоидальные 3. применяются в тех случаях, когда следует безаберрационно изобразить точку оси, находящуюся на конечном расстоянии от 3., в др. точку оси. Обе точки являются фокусами эллипсоидальной поверхности. Тем же свойством обладают гиперболоидальные поверхности для случая, когда одна из точек мнимая, как это происходит, напр., в системе телескопа Кассегрена. В прожекторах и зеркально-линзовых оптич. системах применяют также 3., представляющие собой линзы, задняя сторона к-рых является отражающей. 3. широко используют в оптич. интерферометрах, а также в оптических резонаторах лазеров.3. должно иметь высокий коэффициент отражения. Большими коэф. отражения обладают металлич. поверхности: алюминиевые в диапазонах УФ, видимом и ИК, серебряные - в видимом и ИК, золотые - в ИК. Отражение от любого металла сильно зависит от длины волны света l: с её увеличением коэф. отражения возрастает для нек-рых металлов до 99% и более. Коэф. отражения у диэлектриков значительно меньше, чем у металлов, напр., стекло с показателем преломления n=1,5 отражает всего 4% (подробнее см. в ст. Отражение света). Однако, используя интерференцию света в многослойных комбинациях прозрачных диэлектриков, можно получить отражающие поверхности (в относительно узкой области спектра) с коэф. отражения более 99% не только в видимом диапазоне, но и в УФ, что невозможно с металлич. поверхностями. Наиб. распространённый способ изготовления 3.- нанесение отражающих металлич. или диэлектрич. покрытий на полированную стеклянную поверхность катодным распылением или испарением в вакууме. В последнее десятилетие разрабатываются способы изготовления больших параболоидальных зеркал (для телескопов) из отд. малых зеркал, положение к-рых автоматически регулируется т. о., чтобы отражённый ими свет звезды собирался в одну точку (см. Адаптивная оптика). Это позволяет в значит. степени компенсировать искажения, производимые турбуленцией в атмосфере. Лит.: Тудоровский А. И., Теория оптических приборов, 2 изд., ч. 2, М.- Л., 1952; Максутов Д. Д., Астрономическая оптика, 2 изд.. Л., 1979; Современный телескоп, М., 1968; Пейсахсон И. В., Оптика спектральных приборов, Л., 1970. Г. Г. Слюсарев.