Akademik

- явлениераскачки колебаний при периодич. изменении параметров тех элементов колебат. системы, в к-рых сосредоточивается энергия колебаний (реактивные или энергоёмкиепараметры). П. р. возможен в колебат. системах разл. физ. природы. Напр.,в электрич. колебательном контуре реактивными параметрами являютсяёмкость С и индуктивность L, в к-рых запасены электрич. энергия W _э = q²/2C и магн. энергия W _м= LI²/2 (где q - заряд на обкладках конденсатора,I - ток в катушке индуктивности). Собств. колебания в контуре безпотерь с постоянными С и L происходят с частотой = 1/LC. При этом полная энергия W = W _э+ W _м,запасённая в контуре, остаётся неизменной, происходит лишь её периодич. трансформация из электрической в магнитную и обратно с частотой Изменение параметров С и L, сопровождающееся работой внеш. сил (накачка), приводит к изменению полной энергии системы. Если ёмкость . изменить скачком за время, малое по сравнению с периодом собств. колебаний (рис. 1, а), то заряд скачком измениться не может (поскольку силатока I остаётся конечной величиной, рис. 1,б). В результатенапряжение на ёмкости U = q/C (рис. 1, в) и электрич. энергияW, изменяются обратно пропорц. С, причём совершаемая при этом работапропорц. q². Если изменять ёмкость С периодическив такт изменениям W _э, (обусловленным собств. колебаниями),уменьшая её в моменты, когда q² и W _э максимальны, и увеличивая, когда эти величины равны нулю (рис. 1), то в ср. за периоднад системой совершается положит. работа и, следовательно, полная энергияи амплитуда колебаний будут монотонно нарастать.

Рис. I. Связь между изменениями ёмкости С конденсатора ( а), заряда q на его обкладках ( б )и напряжения U (в )при параметрическом резонансе в колебательномконтуре.

П. р. наиб. эффективно проявляется приизменении параметров колебат. системы с периодом Т _н, кратнымполупериоду собств. колебаний Т₀:

где п - целое число,- частота накачки. Математически свободные колебания в таких системах описываютсядифференц. ур-ниями с переменными коэф. Напр., в случае колебат. контурас перем. ёмкостью C(t )(в отсутствие омического сопротивления) ур-ниеотносительно заряда q(l )имеет вид

(ур-ние Xилла). Согласно Флоке теореме, общее решение (2) можно записать в виде

где С _1,2 - произвольныекоэф., определяемые нач. условиями,- периодич. ф-ция с периодом Т _н - коэф., зависящий от параметров системы. При выполнении условия (1)и один из членов (3) даёт нарастающие во времени колебания. Наиб. быстраяраскачка имеет место при п =1, когда частота накачки равна частоте колебаний величин W _о и W_M всистеме Нарастание колебаний возможно не только при точном выполнении соотношений(1), но и в нек-рых конечных интервалах значений вблизи (в зонах неустойчивости), ширина зон тем больше, чем сильнее изменяютсяпараметры С и L. Изменение параметра, напр. ёмкости С, характеризуютвеличиной

т= (Смакс - С мин)/(Cмакс + Cмин),

наз. глубиной изменения параметра. В частномслучае синусоидального изменения

[ур-ние (2) при этом наз. ур-нием Матьё]в осн. зоне ( п= 1) при т 1 инкремент равен

так что в середине зоны во второй зоне ( п=2)~ m², в третьей ~ т ³ и т. д.
П. р. приводит к неустойчивости колебат. системы, т. е. к нарастанию малых нач. возмущений, напр. неизбежных вовсякой системе флуктуаций, среди к-рых всегда найдётся составляющая с подходящейфазой по отношению к фазе изменения параметров. В отсутствие потерь энергиипараметрич. неустойчивость наступает при сколь угодно малой глубине измененияпараметров. Если же в системе имеются потери (напр., в контуре присутствуетсопротивление R), то неустойчивость возникает только при достаточнобольших изменениях С или L, когда параметрич. накачка энергиипревосходит потери. Зоны неустойчивости приэтом соответственноуменьшаются или даже исчезают совсем (на рис. 2) уменьшать l в нижнем и увеличивать в крайних положениях [при этом снова выполняетсясоотношение (1)], то работа внеш. силы, совершаемая в ср. за период, оказываетсяположительной и колебания могут раскачиваться. На П. р. основано самораскачиваниена качелях, когда эфф. длина маятника периодически изменяется при приседанияхи вставаниях качающегося. П. р. учитывается в небесной механике при расчётевозмущений планетных орбит, вызванных влиянием др. планет.
В колебат. системах с неск. степенямисвободы (напр., в системе из двух связанных контуров, маятников и др.)возможны нормальные колебания (моды) с разя, частотами ,Поэтому колебания энергии, запасённой в к.-л. реактивном элементе, содержатне только составляющие с частотами .,но и с частотами, равными суммам и разностям разл. нормальных частот. Соответственнонарастание колебаний здесь возможно как при выполнении условия (1) длялюбой из нормальных частот, так и, напр., при изменении параметра с суммарнойчастотой:

П. р. приводит к самовозбуждению обоихнормальных колебаний с определ. соотношением фаз. Резонансная связь модвозможна также при однако при этом вместо самовозбуждения происходит лишь периодич. перекачкаэнергии между модами. Соотношение (2) выражает закон сохранения энергиипри распаде кванта "накачки" с энергией на два кванта:и .Отсюда следует также, что мощность Р _н, поступающая вколебат. систему на частоте ,и мощности Р₁, Р ₂, потребляемые начастотах и пропорц. соответствующим частотам (частный случай т. н. соотношений Мэнли - Роу):

В колебат. системах с распределёнными параметрами, обладающих бесконечным числом степеней свободы, также возможно возбуждениенормальных колебаний в результате П. р. Классич. пример - опыт Мельде (1859),в к-ром наблюдалось возбуждение поперечных колебаний (стоячих волн) в струне, прикреплённой одним концом к ножке камертона, колебания к-рого периодическименяют натяжение струны (рис. 4) с частотой, вдвое больше частоты собств. поперечных колебаний. П. р. может приводить к раскачке изгибных колебанийвращающихся валов. Др. пример - опыт Фарадея (1831), в к-ром вертикальныеколебания сосуда с водой приводит к возбуждению стоячей поверхностной водыс удвоенным периодом.

Рис. 4. Параметрическое побуждение колебанийструны.

Существ. особенность П. р. в волновых системахсостоит в том, что его эффективность зависит от соотношения между закономизменения параметров системы в пространстве и пространственной структуройволи. Напр., если накачка, изменяющая параметры среды, представляет собойбегущую волну с частотой и волновым вектором k_H, то возбуждение пары нормальныхволн с частотами ,и волновыми векторами k₁, k₂ осуществляется, если выполняются условия П. р. как во времени, так и в пространстве:

k_H = k+ k₂. (4)

В предельном случае бесконечно большойфазовой скорости волны накачки (k _н 0при конечном ) условия (4) дают k₂- k₁, и в простейшем случае т. е. нарастать может стоячая волна на половинной частоте. В другом предельномслучае (0 при конечном k _н, )равенства (4) сводятся к условию резонансного (брэггов-ского) отраженияот неподвижной периодич. неоднородности среды; здесь полная энергия сигналаостаётся постоянной, а происходит его отражение (непропускание) периодич. структурой.
На квантовом языке условия (4) означают, что при распаде кванта накачки сохраняются как энергия, так и импульс .Нарастание амплитуд волн во времени и в пространстве (распадная неустойчивость)также ограничивается нелинейными эффектами: если значит. часть энергиинакачки израсходована на возбуждение этих волн, то возможен обратный процесс- рост энергии накачки за счёт ослабления волн на частотах ,; в среде без потерь такой обмен энергией происходит периодически.
Возможны также многоволновые процессы, когда во взаимодействии участвует большее число волн.
Параметрич. и нелинейные резонансные взаимодействияволн характерны, напр., для разл. типов волн в плазме, мощных световыхволн (см. Параметрический генератор света), волн в электронных пучкахи др. волновых процессов.

Лит.: Мандельштам Л. И., Лекциипо теории колебаний, М., 1972; Основы теории колебаний, 2 изд., М., 1988;Рабинович М. И., Трубецков Д. И., Введение в теорию колебаний и волн, М.,1984.

Л. А. Островский, Н. С. Степанов.